Radyoaktif bozunma yasası

Nükleer fizik

Radyoaktivite Fisyon Füzyon Klasik bozunmalar Alfa · Beta · Gama ışını · Parçacık bozunumu Gelişmiş bozunmalar Çift Beta bozunmalar · Çift elektron yakalama · İç çevirim · İzomerik çevrilim Emisyon reaksiyonları Nötron emisyonu · Pozitron emisyonu · Proton emisyonu Yakalama Eksicik yakalanması · Proton yakalama · Nötron yakalama R · S · P · Rp Fisyon Kendiliğinden fisyon · Yarılma · Kosmik ışın spallation · Fotodezentegrasyon Çekirdek Sentezi Stellar Çekirdek Sentezi Big Bang çekirdek sentezi Süpernova çekirdek Sentezi Bilim İnsanları Henri Becquerel · Marie Curie · Pierre Curie . Alvarez · Becquerel · Bethe · A. Bohr · N. Bohr · Chadwick · Cockcroft · Ir. Curie · Fr. Curie · Pi. Curie · Skłodowska-Curie · Davisson · Fermi · Hahn · Jensen · Lawrence · Mayer · Meitner · Oliphant · Oppenheimer · Proca · Purcell · Rabi · Rutherford · Soddy · Strassmann · Świątecki · Szilárd · Teller · Thomson · Walton · Wigner

Bozunma Sabiti λ (lamda/lambda), her bir çekirdeğin birim zamanda bozunma "olasılığıdır".

Radyoaktif bir maddenin bozunma oranı (ve böylece serbest kalan parçacıkların oranı) izotopik özelliklere bağlıdır fakat yine de bu süreci yöneten belirli bir bozunma yasası vardır. Verilen bir zaman aralığında, diyelim ki bir saniyede, aynı izotopik özellikli her çekirdek aynı bozunma olasılığına sahiptir. Eğer bir çekirdeği izleyebilirsek., gelecek anda veya birkaç gün sonra veya yüz yıllar sonra bile bozunabilir.

Herhangi bir zamanda, radyoaktif özellikli kaç tane çekirdeğin kaldığını bilmek isteriz. Eğer λ, bir çekirdeğin bir saniyede bozunma olasılığı ise o zaman dt zaman aralığındaki olasılık, λdt'dir. N tane çekirdek için, çekirdek sayısındaki değişim,

${\displaystyle dN=-\lambda dt}$

olur. Başlangıçta (t=0'da), çekirdek sayısının ${\textstyle N_{0}}$ kabul edilmesi ve integralinin alınması, herhangi bir zamandaki, radyoizotopların sayısını belirleyen genel bir formül verir,

${\displaystyle N(t)=N_{0}e^{-}\lambda t}$

Bozunma sabiti, sıcaklık, basınç, kimyasal form ve fiziksel hâl (katı, sıvı, gaz) gibi faktörlerden etkilenmez.

Aynı zamanda, böylesine bir istatistiksel davranış, atomun yarı ömrü olarak adlandırılan sabit bir özelliği tarafından da tanımlanır. ${\textstyle t_{H}}$ olarak gösterilen bu zaman aralığı, çekirdeğin yarısının bozunmadan bırakacak şekilde, diğer yarısının bozunması için olan gerekli zaman aralığıdır. Eğer t=0 zamanında ${\displaystyle N_{0}}$ çekirdek ile başlarsak, ${\textstyle t_{H}}$ zaman sonra çekirdek sayısı ${\textstyle N_{0}/2}$ olacaktır;

${\textstyle 2t_{H}}$ zaman geçtiğinde ${\displaystyle N_{0}/4}$ olacaktır ve böyle devam edecektir. Zamanın bir fonksiyonu olarak çekirdek sayısının grafiği

Şekil (1.0)'da olduğu gibidir.

Eğri üzerindeki herhangi bir t zamanı için çekirdeğin şimdiki sayısının başlangıçtaki sayısına oranı aşağıdaki eşitlikte verilir

${\displaystyle N(t)=N_{0}\left({\frac {1}{2}}\right)^{t/t_{H}}}$

Radyoaktif izotoplar, belli bir yarı ömre sahip olmakla beraber, yarı ömürleri bir saniyeden çok küçük değerlerden milyarlarca yıla varan sürelere kadar farklılıklar gösterir.

Bozunma sabiti ile yarı ömür arasındaki ilişki, aşağıdaki eşitlikten kolaylıkla bulunur

${\displaystyle {\frac {N(t_{H})}{N_{0}}}={\frac {1}{2}}=\exp(-\lambda t_{H})}$

λ'yı da aşağıdaki gibi buluruz

${\displaystyle \lambda =\ln(2)/t_{H}}$

Bir radyoizotopun saniye başına bozunum sayısı A, aktivite olarak adlandırılır. Bir çekirdeğin saniyede bozunma olasılığı, λ bozunma sabiti olduğundan, N çekirdek için aktivite aşağıdaki gibi yazılır.

${\displaystyle A=\lambda N}$

Saniye başına bozunum birimi, radyoaktiviteyi keşfeden bilim insanı Henri Becquerel onuruna verilen Becquerel (Bq)'dir. Yaygın olarak ve daha eskiden kullanılan başka bir aktivite birimi, radyum çalışan Fransız bilim insanları Pierre ve Marie Curie'lerin anılarına verilen Curie (Ci)'dir. Curie, radyum-226'nın gram başına ölçülen aktivitesinin değeri olan ${\displaystyle 3.7X10^{10}}$ Bq'dir.

Radyoaktif çekirdek sayısı zamanla değiştiği için, aktivite de aynı davranışı gösterir,

${\displaystyle A(t)=\lambda N(t)=\lambda N_{0}e^{-\lambda t}=A_{0}e^{-\lambda t}}$

Burada ${\displaystyle A_{0}}$ başlangıç aktivitesidir.

Yarı ömür bize, çekirdeğin yarı yarıya bozunmasının ne kadar zaman alacağını söyler. Hâlbuki ilgili nicelik olan ${\displaystyle \tau }$ ortalama ömür, tek bir çekirdeğin bozunması için geçen ortalama süredir.

Böylelikle aşağıdaki ifade yazılabilir.

${\displaystyle \tau ={\frac {1}{\lambda }}={\frac {t_{H}}{\ln(2)}}}$

Çeşitli radyoizotopların şiddeti arasında bir kıyaslama sağlayan başka bir ölçüm, birim kütle başına aktiviteyi ölçen özgül aktiflik (SA)

${\displaystyle SA=\lambda N_{A}/M}$

Bu ifade SA'nın sabit olduğunu gösterir.^[1][2]