İçeriğe atla

Feshbach rezonansı

Fizikte, Feshbach rezonansı iki yavaş atomun çarpışması üzerine, kısa ömürlü (rezonans olarak adlandırılan) istikrarsız bir bileşik oluşturarak geçici olarak birbirine yapıştıklarında ortaya çıkabilir.[1] Bu, en az bir iç serbestlik derecesi ile reaksiyon koordinatları arasındaki ayrışmaya yol açan bağ(lar)ın yok olması durumunda bağlı bir durumun elde edildiği çok cisimli sistemlerin bir özelliğidir. Bir bağlı durum oluşmadığında ortaya çıkan ters durum ise şekil rezonansıdır. Adını MIT'de fizikçi olan Herman Feshbach'tan almıştır.

Feshbach rezonansları, Fermi gazları ve Bose-Einstein yoğuşmaları (BEC'ler) dahil olmak üzere soğuk atom sistemlerinin incelenmesinde önemli hale gelmiştir.[2] Çok cisimli sistemlerdeki saçılma süreçleri bağlamında, Feshbach rezonansı, atomlar arası potansiyelin bağlı bir durumunun enerjisi, çarpışan bir atom çiftinin kinetik enerjisine eşit olduğunda ortaya çıkar. Deneysel ortamlarda, Feshbach rezonansları, elastik çarpışmaların saçılma uzunluğunu (asc) değiştirerek buluttaki atomlar arasındaki etkileşim gücünü değiştirmenin bir yolunu sağlar. Bu rezonanslara sahip atom türleri için (K39 ve K40 gibi), düzgün bir manyetik alan uygulayarak etkileşim gücünü değiştirmek mümkündür. Bu araç, birçok kullanımının yanı sıra, fermiyonik moleküllerden oluşan bir BEC'den zayıf etkileşimli fermiyon çiftlerine geçişi, Fermi bulutlarındaki BCS'yi keşfetmeye hizmet etmiştir. BEC'ler için Feshbach rezonansları, etkileşimsiz ideal Bose gazlarından etkileşimlerin üniter rejimine kadar bir dizi sistemi incelemek için kullanılmıştır.

TANIM

İki parçacık arasındaki genel bir kuantum saçılma olayını ele alalım. Bu reaksiyonda, A ve B ile gösterilen iki reaktan parçacık ve A' ve B' ile gösterilen iki ürün parçacık vardır. Bir reaksiyon durumunda (nükleer reaksiyon gibi), bu saçılma olayını şu şekilde gösterebiliriz:

A + B → A' + B' ya da A(B,B')A'.

Saçılma olayından önce veya sonra iki reaktan parçacığın türlerinin ve kuantum durumlarının kombinasyonuna reaksiyon kanalı denir. Spesifik olarak, A ve B türleri ve durumları giriş kanalını oluştururken, A' ve B' türleri ve durumları çıkış kanalını oluşturur. Enerjetik olarak erişilebilir bir reaksiyon kanalı açık kanal olarak adlandırılırken, enerji korunumu tarafından yasaklanan bir reaksiyon kanalı kapalı kanal olarak adlandırılır.

Bir C giriş kanalında iki A ve B parçacığının etkileşimini düşünün. Bu iki parçacığın konumları sırasıyla rA ve rB şeklinde verilmiştir.Bir C giriş kanalında iki A ve B parçacığının etkileşimini düşünün. Bu iki parçacığın konumları sırasıyla a ve b ile verilmiştir. İki parçacığın etkileşim enerjisi genellikle yalnızca R=|rA-rB| ayrımının büyüklüğüne bağlı olacaktır ve bazen potansiyel enerji eğrisi olarak adlandırılan bu fonksiyon 𝑉𝑐(𝑅) ile gösterilir. Genellikle, bu potansiyel belirgin bir minimuma sahip olacak ve böylece bağlı durumları kabul edecektir.

Giriş kanalındaki iki parçacığın toplam enerjisi şöyledir

E=T + Vc (R) + ∆(P),

Burada 𝑇 göreli hareketin toplam kinetik enerjisini gösterir (kütle merkezi hareketi iki cisim etkileşiminde rol oynamaz), Δ, dış alanlara olan kuplajların enerjiye katkısıdır ve 𝑃 manyetik alan veya elektrik alanı gibi bir veya daha fazla parametrenin vektörünü temsil eder. Şimdi D ile gösterilen ve R'nin büyük değerleri için kapalı olan ikinci bir reaksiyon kanalını ele alalım. 𝑉𝐷 (𝑅), 𝐸𝐷 enerjili bir bağlı durumu kabul eder

Bir Feshbach rezonansı şu durumlarda oluşur:

𝐸𝐷 ≈ 𝑇 + 𝑉 𝑐 (𝑅) +Δ(𝑃0)

Bu koşul sağlandığında, C kanalı ile D kanalı arasındaki herhangi bir bağlaşım iki kanal arasında önemli bir karışıma yol açabilir; bu da saçılma olayının sonucunun giriş kanalının enerjisini kontrol eden parametre veya parametrelere ciddi bir şekilde bağlı olması şeklinde kendini gösterir. Bu bağlaşımlar spin-değişim etkileşimlerinden veya rölativistik spine bağlı etkileşimlerden kaynaklanabilir.

Manyetik Fashbach Rezonansı

Ultra soğuk atomik deneylerde rezonans manyetik alan aracılığıyla kontrol edilir ve kinetik enerjinin 𝑇 yaklaşık 0 olduğunu varsayıyoruz. Kanallar spin ve açısal momentum gibi iç serbestlik derecelerinde farklılık gösterdiğinden, enerji farkları Zeeman etkisi ile 𝐵'ye bağlıdır.

Saçılma uzunluğu şu şekilde değiştirilir:

𝑎 = 𝑎bg (1- ∆/B - B0)


𝑎𝑏𝑔 arka plan saçılma uzunluğu, 𝐵0 rezonansın meydana geldiği manyetik alan gücü ve Δ rezonans genişliğidir.[2] Bu, saçılma uzunluğunun 0 veya keyfi olarak yüksek değerlere manipüle edilmesine izin verir.

Manyetik alan rezonans boyunca süpürülürken, açık ve kapalı kanaldaki durumlar da karışabilir ve çok sayıda atom, bazen %100'e yakın bir verimlilikle, Feshbach moleküllerine dönüşebilir. Bu moleküller yüksek titreşim durumlarına sahiptir, bu nedenle ayrışmayı önlemek için daha düşük, daha kararlı durumlara geçmeleri gerekir. Bu, uyarılmış emisyonlar veya STIRAP gibi diğer optik teknikler yoluyla yapılabilir. Diğer yöntemler arasında salınımlı bir manyetik alan ve atom-molekül termalizasyonu yoluyla uyarılmış emisyonun indüklenmesi yer alır.

Kaçınmalı Geçişlerde Feshbach Rezonansları

Moleküllerde, iki adyabatik potansiyel arasındaki adyabatik olmayan kuplajlar kaçınılmış geçiş (AC) bölgesini oluşturur. İki çiftli potansiyellerin AC bölgesindeki rovibronik rezonanslar, adyabatik potansiyellerin bağlı durum bölgesinde olmadıkları için çok özeldir ve genellikle saçılmalar üzerinde önemli rol oynamazlar ve daha az tartışılırlar. Yu Kun Yang ve arkadaşları bu problemi New J. Phys. 22 (2020)'de çalışmıştır.[3] Parçacık saçılmasında örneklendirilen AC bölgesindeki rezonanslar kapsamlı bir şekilde araştırılmıştır. AC bölgesindeki rezonansların saçılma tesir kesitleri üzerindeki etkileri, sistemin nonadiabatik kuplajlarına güçlü bir şekilde bağlıdır, keskin zirveler olarak çok önemli olabilir veya arka planda göze çarpmayan gömülü olabilir. Daha da önemlisi, Zhu ve Nakamura tarafından nonadiabatik etkileşimlerin bağlanma gücünü sınıflandırmak için önerilen basit bir niceliğin, AC bölgesindeki rezonansların önemini nicel olarak tahmin etmek için iyi bir şekilde uygulanabileceğini göstermektedir.

İstikrarsız Durum

Sanal durum veya kararsız durum, serbest bir duruma dönüşebilen veya sonlu bir oranda gevşeyebilen bağlı veya geçici bir durumdur.[4] Bu durum, belirli bir Feshbach rezonans sınıfının metastabil durumu olabilir: “Feshbach tipi rezonansın özel bir durumu, enerji seviyesi potansiyel kuyusunun en tepesine yakın olduğunda ortaya çıkar. Böyle bir durum 'sanal' olarak adlandırılır"[5] ve açısal momentuma bağlı olarak bir şekil rezonansı ile karşılaştırılabilir.[6] Geçici varlıkları nedeniyle, örneğin analiz ve ölçüm için özel teknikler gerektirebilirler.[6][7][8][9]

Kaynaklar 1.^ Basu, Dipak K., ed. (2018-10-08). Dictionary of Material Science and High Energy Physics. CRC Press. doi:10.1201/9781420049855. ISBN 9781315219646.https://en.wikipedia.org/wiki/Semantic_Scholar#S2CIDhttps://www.semanticscholar.org/paper/Dictionary-of-Material-Science-and-High-Energy-Basu/623873d79a12ac2fd6e0eaaffd21181ecb24181d.

2.a b c dChin, Cheng; Grimm, Rudolf; Julienne, Paul; Tiesinga, Eite (2010-04-29). "Feshbach resonances in ultracold gases". Reviews of Modern Physics. 82 (2): 1225–1286. https://en.wikipedia.org/wiki/ArXiv:https://arxiv.org/abs/0812.1496. Bibcode:2010RvMP...82.1225C. doi:10.1103/RevModPhys.82.1225. S2CID 118340314.

3.Yang, Yu Kun; Cheng, Yongjun; Wu, Yong; Qu, Yi Zhi; Wang, Jian Guo; Zhang, Song Bin (2020-12-01). "Particle scattering and resonances involving avoided crossing". New Journal of Physics. 22 (12). IOP Publishing: 123022. Bibcode:2020NJPh...22l3022Y. doi:10.1088/1367-2630/abcfed. ISSN 1367-2630.

4. On the Dynamics of Single-Electron Tunneling in Semiconductor Quantum Dots under Microwave Radiation Dissertation Physics Department of Ludwig-Maximilians-Universitat Munchen by Hua Qin from Wujin, China 30 July 2001, Munchen

5. "Schulz George Resonances in Electron Impact on Atoms and Diatomic Molecules Reviews of Modern Physics vol 45 no 3 pp378-486 July 1973" (PDF). Archived from the original (PDF) on 2016-08-04. Retrieved 2017-07-13.

6. Donald C. Lorents, Walter Ernst Meyerhof, James R. Peterson Electronic and atomic collisions: invited papers of the XIV International Conference on the Physics of Electronic and Atomic Collisions, Palo Alto, California, 24-30 July, 1985 North-Holland, 1986 ISBN 0-444-86998-0 ISBN 978-0-444-86998-2 page 800

7.Field, D.; Jones, N. C.; Lunt, S. L.; Ziesel, J.-P. (2001-07-09). "Experimental evidence for a virtual state in a cold collision: Electrons and carbon dioxide". Physical Review A. 64 (2). American Physical Society (APS): 022708. Bibcode:2001PhRvA..64b2708F. doi:10.1103/physreva.64.022708. ISSN 1050-2947.

8. Girard, B. A.; Fuda, M. G. (1979-03-01). "Virtual state of the three nucleon system". Physical Review C. 19 (3). American Physical Society (APS): 579–582. Bibcode:1979PhRvC..19..579G. doi:10.1103/physrevc.19.579. ISSN 0556-2813.

9. Nishimura, Tamio; Gianturco, Franco A. (2003-05-08). "Virtual-State Formation in Positron Scattering from Vibrating Molecules: A Gateway to Annihilation Enhancement". Physical Review Letters. 90 (18). American Physical Society (APS): 183201. Bibcode:2003PhRvL..90r3201N. doi:10.1103/physrevlett.90.183201. ISSN 0031-9007. PMID 12786004.

10. Kurokawa, Chie; Masui, Hiroshi; Myo, Takayuki; Kato, Kiyoshi (2001). "Study of the virtual state in νc10Li with the Jost function method". APS Meeting Abstracts: First Joint Meeting of the Nuclear Physicists of the American and Japanese Physical Societies October 17–20, 2001 Maui, Hawaii Meeting ID: HAW01. American Physical Society: #DE.004. Bibcode:2001APS..HAW.DE004K. Retrieved 2022-07-04.

• R.J. Fletcher; A.L. Gaunt; N. Navon; R. Smith; Z. Hadzibabic (2013). "Stability of a Unitary Bose Gas". Phys. Rev. Lett. 111 (12): 125303. arXiv:1307.3193. Bibcode:2013PhRvL.111l5303F. doi:10.1103/PhysRevLett.111.125303. PMID 24093273. S2CID 7983994.

• Pethick; Smith (2002). Bose–Einstein Condensation in Dilute Gases. Cambridge. ISBN 0-521-66580-9.

• Herman Feshbach (1958). "Unified theory of nuclear reactions". Annals of Physics. 5 (4): 357. Bibcode:1958AnPhy...5..357F. doi:10.1016/0003-4916(58)90007-1.

• Fano, Ugo (1935). "Sullo spettro di assorbimento dei gas nobili presso il limite dello spettro d'arco". Il Nuovo Cimento (in Italian). 12 (3). Springer Science and Business Media LLC: 154–161. Bibcode:1935NCim...12..154F. doi:10.1007/bf02958288. ISSN 0029-6341. S2CID 119640917.

• Fano, U. (1961-12-15). "Effects of Configuration Interaction on Intensities and Phase Shifts". Physical Review. 124 (6). American Physical Society (APS): 1866–1878. Bibcode:1961PhRv..124.1866F. doi:10.1103/physrev.124.1866. ISSN 0031-899X.

• Per-Olov Löwdin (1962). "Studies in Perturbation Theory. IV. Solution of Eigenvalue Problem by Projection Operator Formalism". J. Math. Phys. 3 (5): 969–982. Bibcode:1962JMP.....3..969L. doi:10.1063/1.1724312.

• Claude Bloch (1958). "Sur la théorie des perturbations des états liés". Nucl. Phys. 6: 329. Bibcode:1958NucPh...6..329B. doi:10.1016/0029-5582(58)90116-0.

Kaynakça

  1. ^ [1]
  2. ^ a b [2]
  3. ^ [3]
  4. ^ [4]
  5. ^ [5]
  6. ^ [7]
  7. ^ [8]
  8. ^ [9]
  9. ^ [10]

İlgili Araştırma Makaleleri

<span class="mw-page-title-main">Elektron</span> Temel elektrik yüküne sahip atomaltı parçacık

Elektron, eksi bir temel elektrik yüküne sahip bir atomaltı parçacıktır. Lepton parçacık ailesinin ilk nesline aittir ve bileşenleri ya da bilinen bir alt yapıları olmadığından genellikle temel parçacıklar olarak düşünülürler. Kütleleri, protonların yaklaşık olarak 1/1836'sı kadardır. Kuantum mekaniği özellikleri arasında, indirgenmiş Planck sabiti (ħ) biriminde ifade edilen, yarım tam sayı değerinde içsel bir açısal momentum (spin) vardır. Fermiyon olmasından ötürü, Pauli dışarlama ilkesi gereğince iki elektron aynı kuantum durumunda bulunamaz. Temel parçacıkların tamamı gibi hem parçacık hem dalga özelliklerini gösterir ve bu sayede diğer parçacıklarla çarpışabilir ya da kırınabilirler.

<span class="mw-page-title-main">Nötron</span> Yüke sahip olmayan atomaltı parçacık

Nötron, sembolü n veya n⁰ olan, bir atomaltı ve nötr bir parçacıktır. Proton ile birlikte, atomun çekirdeğini meydana getirir. Bir yukarı ve iki aşağı kuark ve bunların arasındaki güçlü etkileşim sayesinde oluşur. Proton ve nötron yaklaşık olarak aynı kütleye sahiptir fakat nötron daha fazla kütleye sahiptir. Nötron ve protonun her ikisi nükleon olarak isimlendirilir. Nükleonların etkileşimleri ve özellikleri nükleer fizik tarafından açıklanır. Nötr hidrojen atomu dışında bütün atomların çekirdeklerinde nötron bulunur. Her atom farklı sayıda nötron bulundurabilir. Proton ve nötronlar, kuarklardan oluştukları için temel parçacık değildirler.

Takyon, ışıktan hızlı giden farazi parçacıklardır. İlk tanımı Arnold Sommerfeld'e atfedilmişse de, aslında ilk olarak George Sudarshan ve Gerald Feinberg tarafından yazılmıştır. Çoğu fizikçi için fiziğin bilinen yasaları ile tutarlı değildir, çünkü ışıktan daha hızlı parçacıkların olamayacağı tahmin edilmektedir. Takyonlar, Albert Einstein'in ünlü Genel görelilik yasasındaki v2 /c2 ifadesindeki cismin hızı (v) ışık hızından (c) büyük olursa ne olur sorusunun cevabıdırlar. Bu nedenle takyon parçacıklarının kütleleri reel sayı ile değil karmaşık sayılar ile ifade edilir aynı zamanda v daima c den büyük olacağından, takyonlar için en yavaş hız ışık hızıdır. Ancak tam olarak ışık hızında da olamazlar çünkü ışık hızında olursalar v2/c2 = 1 olacağından bu ifade tanımsız olur. Bununla birlikte, negatif kare kütle alanlar genellikle, "takyonlar" olarak adlandırılır ve aslında modern fizikte önemli bir rol oynamaya başlamıştır. Potansiyel tutarlı teoriler, ışıktan daha hızlı parçacıkların Lorentz değişmezinin kırılmasına dahil olanlara izin verir böylece özel göreceliğin altında yatan simetriye, ışığın hızı bir bariyer değildir, Böylece gerçek dünya için sınır olan ışık hızı burada da değerini korur. Buradan çıkarılacak sonuç ise, takyonların varlığının fizik ve matematik kurallarına aykırı olmadığıdır. Bunu takyonların varlığına delil olarak gösterenler vardır. Aynı (v)>(c) değerlerinin zaman denklemi içinde yerine konulması sonucunda zaman kavramının takyonlar için tıpkı kütle gibi imajiner olduğunu gösterir. Zaman gerçek olmadığı içinde zamanın oku olan entropi artışı söz konusu olmaz ve bu nedenle takyonlar evreni gerçek evrenin aksine büzüşmezler tam tersine sanal kütleleri nedeniyle çekim etkisine girmediklerinden evreni gererler. Böylece, başlanılan noktaya geri dönülen bir küresel evren modeli yerine takyon evreni için kenarları olmayan bir sonsuz evren söz konusudur. Ayrıca takyonların hızı enerjileri azaldıkça artar. Bu nedenle radyasyon yaydıkları varsayıldığında, azalan enerjileri nedeniyle sürekli hızlanırlar ve nihayet sıfır enerji için sonsuz hıza ulaşırlar. Enerji azaldıkça hızları arttığından dolayı kuvvet denilen etki hareketle aynı yönde olduğunda takyonların hızını arttırmaz tam tersine yavaşlatır. Birçok fizikçinin nötrino ve teorik takyonların özellikleri arasındaki olası bağlantıyı anlamaya çalışmış olduğuna dikkat etmek önemlidir.

<span class="mw-page-title-main">Bose-Einstein yoğunlaşması</span>

Bose-Einstein yoğunlaşması (BEY), parçacıkları bozonlardan oluşan maddelerin en alt enerji seviyesinde yoğunlaştığı, kuantum etkilerinin gözlenebildiği maddenin bir halidir. Bozonik atomlar için, seyreltilmiş gaz halinde lazer soğutması aracılığıyla mutlak sıfır sıcaklığına doğru inilerek bu hale geçiş yani yoğunlaşma sağlanabilir. Atomların klasik gazlardan farklı olarak Maxwell-Boltzmann istatistiği yerine Bose-Einstein istatistiğine makroskobik olarak/büyük ölçekte uyması BEY'nin belirleyici özelliğidir.

Parçacık fiziğinde bir hadron, güçlü etkileşim tarafından bir arada tutulan taneciklerden oluşan bir bileşik parçacıktır.

<span class="mw-page-title-main">Manyeto optik tuzak</span>

Manyeto optik tuzak, soğuk, kapana kısılmış nötr örnekleri üretebilmek için lazer soğutma ve uzamsal olarak değişen bir manyetik alan kullanan bir cihazdır. Bir MOT'tan elde edilen sıcaklıklar, foton geri tepme sınırının iki veya üç katı olan atomik türe bağlı olarak birkaç mikrokelvin kadar düşük olabilir. Bununla birlikte, çözülmemiş aşırı ince yapıya sahip atomlar için, örneğin;bir MOT'nta elde edilen sıcaklık Doppler soğutimitinden den daha yüksek olacaktır.

Stern-Gerlach deneyi Alman fizikçi Otto Stern ve Walther Gerlach tarafından isimlendirilen taneciklerin sapmasının kuantum mekaniği alanında önemli bir deneydir. 1922 yılında Otto Stern ve Walther Gerlach tarafından gerçekleştirilen bu deney, genellikle parçacıkların saçınımını kullanarak kuantum mekaniğinin temel noktalarını açığa çıkarması açısından önemlidir. Bu deney elektronların ve atomların özünde kuantum özelliklerine sahip olduğunu ve ölçülürken kuantum mekaniğinin sistemi nasıl etkilediğini ispat etmek için yapılmaktadır.

<span class="mw-page-title-main">Perdeleme teorileri</span>

Pelerinleme teorileri bilim ve araştırma üzerine dayalı bir elektromanyetik görünmezlik pelerini yaratma fikrine dayanır. Şu andaki çeşitleri arasında metamalzeme pelerinleme, olay pelerinleme, dipolar saçılma iptali, ışık tünelleme iletimi, sensörler ve aktif kaynaklar ve akustik metamalzemeler yer alır.

Dolanıklık, kuantum mekaniğine özgü bir olgudur. Kuantum fiziğine göre iki benzer parçacık birbiriyle eşzamanlılığa sahiptir. Bu parçacıklar ayrı yerlerde birbirinden eşzamanlı olarak etkilenirler. İki elektron parçası ışık yılına yakın uzaklıkta olsa dahi birbirlerini etkileyebilirler. Bu sayede birbirinden ışık yılına yakın bir uzaklıkta olan bir elektron kendi çevresi etrafında sağa dönerken diğer bir elektron parçası sola dönecektir.

<span class="mw-page-title-main">Rydberg atomu</span>

Rydberg atomu çok yüksek temel nicem sayılı bir veya iki elektrona sahip bir uyarılmış atomdur Bu atomlar elektrik ve manyetik alana abartılı tepkiler vermeyi de içinde barındıran, uzun bozunma devri ve yaklaşık elektron dalgafonksiyonları, bazı şartlar altında çekirdekler etrafındaki elektronların klasik yörüngeleri gibi kendilerine has birçok özelliğe sahiptir. Çekirdek elektronları dış elektronları çekirdeğin elektrik alanından kalkanlar, öyle ki belirli bir mesafeden hidrojen atomundaki bir elektronun tecrübe ettiği gibi elektrik potansiyeli belirleyicidir.

<span class="mw-page-title-main">Franck-Condon ilkesi</span>

Franck–Condon ilkesi, spektroskopide ve kuantum kimyasında bir kuraldır ve titreşimsel geçişlerin yoğunluğu olarak açıklanır. Titreşimsel geçişler uygun enerjideki fotonların emme ve emisyonundan dolayı elektronik ve titreşimsel enerji seviyelerinde eş zamanlı değişiklik olur. Prensip belirtiyor ki, elektronik geçiş sırasında eğer bu iki titreşimsel dalga fonksiyonları büyük ölçüde aşar ise bir titreşimsel enerji seviyesinden diğerine değişiklik olur.

<span class="mw-page-title-main">Aharonov-Bohm etkisi</span>

Aharonov–Bohm etkisi, elektrik yüklü bir parçacığın hem manyetik alan B hem de elektrik alan E değerlerinin sıfır olduğu bir ortamda elektromanyetik potansiyel, etkisinde bulunduğu gösteren kuantum mekanik olgusudur.

Tetrakuark, parçacık fiziğinde, dört valans kuarktan oluşan ve varlığı tahmin edilmesine karşın henüz kanıtlanamamış egzotik mezondur. Prensipte, bir tetrakuark durumu kuantum renk dinamiği içinde yer alabilmektedir.

<span class="mw-page-title-main">J/psi mezonu</span>

J/psi mezonu veya psion bir atomaltı parçacık. Bir tane tılsım kuark ve bir de tılsım antikuarktan oluşan bir çeşni değiştiren yüksüz mezonudur. Bir tılsım kuark ve bir tılsım antikuarkın bağlı hali ile oluşan mezonlar "karmoniyum" olarak anılır. En yaygın karmoniyum, düşük değişim kütlesi, 3.0969 GeV/c23,0969 GeV/c2 yani ηc̅ ' nin (2.9836 GeV/c22,9836 GeV/c2) biraz üzerinde, sebebi ile J/psi mezondur. Bu mezon ortalama 7.2×10−21 s7,2×10-21 s ömre sahiptir.Fakat bu süre tahmin edilen 1000 kat daha uzundur.

Parçacık fiziğinde asimptotik özgürlük, enerji ölçeği yükseldikçe ve ilgili uzunluk ölçeği azaldıkça iki parçacık arası bağın asimptotik olarak zayıf olmasına sebebiyet veren ayar teorilerinin özelliklerinden biridir.

Ksi baryonları, birinci çeşni nesillerinden bir kuarka, daha yüksek çeşnili nesillerinden ise iki kuarka sahip, Ξ sembolüyle gösterilen hadron parçacığı ailesidir. Bu nedenlerden ötürü bu tip parçacıklar birer baryondur, toplam izospinleri 1/2'dir ve nötr olabildikleri gibi +2, +1 ya da -1 temel yüke sahip olabilirler. Yüklü Ksi baryonları ilk kez 1952'de, Manchester grubu tarafından gerçekleştirilen kozmik ışın deneyleri sırasında gözlemlenmiştir. Nötr Ksi baryonlarının ilk kez gözlemlenmesi ise 1959'da, Lawrence Berkeley Ulusal Laboratuvarı'nda gerçekleştirildi. Kararsız durumları, bozunma zinciri sonucunda daha hafif parçacıklara bozunmaları sebebiyle geçmişte çağlayan parçacıklar olarak da anılmaktaydılar.

<span class="mw-page-title-main">Elektron-pozitron annihilasyonu</span>

Elektron-pozitron anhilasyonu, bir elektron ve bir pozitron çarpıştığı zaman oluşur. Düşük enerjilerde, çarpışmanın sonucu elektron ve pozitronun anhilasyonu (imhası) ve gama ışını fotonlarının oluşmasıdır:


e-
 + 
e+
 → 
γ
 + 
γ

Kuantum elektrodinamiğinde bir parçacığın anormal manyetik momenti, döngülerle beraber Feynman diyagramları ile ifade edilen kuantum mekaniğinin, o parçanın manyetik momentine etkilerinin bir katkısıdır.

Optik cımbız ya da diğer adıyla tek ışınlı eğim kuvveti kapanı, parçacık ve parçacığı çevreleyen ortamın göreli kırılma indisine göre parçacıklara, lazer ışınları kullanarak pikoNewton ölçeğinde çekme ya da itme kuvveti oluşturan bilimsel alettir. Mikro parçacıklardaki saçılma ve eğim kuvvetlerinin tespit edilmesi ilk olarak 1970'te, Arthur Ashkin tarafından gerçekleştirildi. Optik cımbızın keşfi ise Ashkin ve ekibi tarafından 1986 yılında duyuruldu. Bu icadından dolayı Ashkin'e, 2018, yılında Nobel Fizik Ödülü verildi.

Orbiton, holonlar ve spinonlar ile birlikte, katıların içindeki elektronların spin-yük ayrımı sırasında bölünerek oluşturduğu ve mutlak sıfıra yakın sıcaklıklarda hapsedilen sanki parçacıktır. Elektron, teorik olarak her zaman bu üç sanki parçacığın bir bağlı durumu olarak kabul edilmektedir. Bunlardan orbitron, elektronun yörüngesel konumunu taşımaktadır. Belli şartlar altında ise hapis durumlarından kurtularak bağımsız parçacıklar olarak davranabilmektedirler.


Bu sayfa, bu Vikipedi makalesine dayanmaktadır.
Metin, CC BY-SA 4.0 lisansı altında mevcuttur; ek koşullar uygulanabilir.
Görseller, videolar ve sesler kendi lisansları altında mevcuttur.